第六章统计热力学初步练习题x

第六章统计热力学初步练习题

〔、答案T返回；

IrrJX

、判断题:

?当系统的U , V, N—定时，由于粒子可以处于不同的能级上，因而分布数不同，所

以系统的总微态数 Ω不能确定。

?当系统的U，V，N—定时，由于各粒子都分布在确定的能级上，且不随时间变化，

因而系统的总微态数 Ω—定。

3?当系统的U , V, N—定时，系统宏观上处于热力学平衡态，这时从微观上看系统只 能处于最概然分布的那些微观状态上。

?玻尔兹曼分布就是最概然分布，也是平衡分布。

?分子能量零点的选择不同，各能级的能量值也不同。

?分子能量零点的选择不同，各能级的玻尔兹曼因子也不同。

?分子能量零点的选择不同，分子在各能级上的分布数也不同。

?分子能量零点的选择不同，分子的配分函数值也不同。

?分子能量零点的选择不同，玻尔兹曼公式也不同。

?分子能量零点的选择不同， U, H , A, G四个热力学函数的数值因此而改变，但四

个函数值变化的差值是相同的。

11.分子能量零点的选择不同，所有热力学函数的值都要改变。

?对于单原子理想气体在室温下的一般物理化学过程，若要通过配分函数来求过程热 力学函数的变化值，只须知道 qt这一配分函数值就行了。

.根据统计热力学的方法可以计算出 U、V、N确定的系统熵的绝对值。

?在计算系统的熵时，用InWB (WB最可几分布微观状态数)代替 1nΩ,因此可以认为 WB与Ω大小差不多。

?在低温下可以用qr = T/ σ Θ来计算双原子分子的转动配分函数。

、单选题：

?下面有关统计热力学的描述，正确的是：

统计热力学研究的是大量分子的微观平衡体系

统计热力学研究的是大量分子的宏观平衡体系

统计热力学是热力学的理论基础 ；

统计热力学和热力学是相互独立互不相关的两门学科

?在统计热力学中，物系的分类常按其组成的粒子能否被辨别来进行，按此原则，下列 说法正确的是：

晶体属离域物系而气体属定域物系 ；(B)气体和晶体皆属离域物系 ;

气体和晶体皆属定域物系 ; (D)气体属离域物系而晶体属定域物系

?在研究N、V、U有确定值的粒子体系的统计分布时，令∑ ni = N , ∑ ni ε = U ,这是因

为

所研究的体系是：

体系是封闭的，粒子是独立的 ； (B)体系是孤立的，粒子是相依的 ；

体系是孤立的，粒子是独立的 ； (D)体系是封闭的，粒子是相依的 。

4?某种分子的许多可能级是 ε、ε、ε,简并度为go = 1、gι = 2、g2 = 1。5个可别粒子,

按 N0 = 2、N1 = 2、N2 = 1 的分布方式分配在三个能级上，则该分布方式的样式为：

30； (B) 120； (C) 480； (D) 3 。

假定某种分子的许可能级是 O、ε 2ε和3ε简并度分别为1、1、2、3。四个这样的

分子构成的定域体系，其总能量为 3 &时，体系的微观状态数为：

4O； (B) 24； (C) 2O； (D) 28 。

对热力学性质(U、V、N)确定的体系，下面描述中不对的是：

体系中各能级的能量和简并度一定； (B) 体系的微观状态数一定；

(C) 体系中粒子在各能级上的分布数一定； (D) 体系的吉布斯自由能一定 。

D所拥有微观状态数 WD

D所拥有微观状态数 WD为:

(B) WD = N! πigNi∕Ni！ (D) WD = ∏Ni∕Ni!。

(A) WD = N! Πigi∕Ni!；

(C) WD = N! πgi∕Ni ;

设一粒子体系由三个线性谐振子组成，体系的能量为 (11/2) h V三个谐振子分别在三 个固定点 a、 b、 c 上振动，体系总的微观状态数为：

12； (B) 15； (C) 9； (D) 6 。

使用麦克斯韦 - 玻尔兹曼分布定律，要求粒子数 N 很大，这是因为在推出该定律时：

TOC \o "1-5" \h \z 假定粒子是可别的； (B) 应用了斯特令近似公式 ；

(C) 忽略了粒子之间的相互作用 ； (D) 应用拉氏待定乘因子法 。

10 .式子∑ Ni = N和∑ Ni ε= U的含义是：

表示在等概率假设条件下，密封的独立粒子平衡体系 ；

表示在等概率假设条件下，密封的独立粒子非平衡体系 ；

表示密闭的独立粒子平衡体系；

表示密闭的非独立粒子平衡体系 。

11. 下面关于排列组合和拉格朗日求极值问题的描述正确的是：

排列组合都是对可别粒子而言的，排列考虑顺序，组合不考虑顺序

排列是对可别粒子而言的，而组合是对不可别粒子而言的 ；

拉格朗日未定因子法适用于自变量相互独立的多元函数的求极值问题

拉格朗日未定因子法适用于一定限制条件下的不连续多元函数的求极值问题

12 .对于玻尔兹曼分布定律 ni = ( N∕Q) gn exp(- JkT)的说法：⑴ni是第i能级上的粒

子分布数；⑵ 随着能级升高，ε增大，ni总是减少的；⑶ 它只适用于可区分的独立 粒子体系；⑷ 它适用于任何的大量粒子体系。其中正确的是：

⑴⑶； (B) ⑶⑷； (C) ⑴⑵； (D) ⑵⑷。

13. 玻尔兹曼统计认为：

玻尔兹曼分布不是最可几分布但却代表平衡分布

玻尔兹曼分布只是最可几分布但不代表平衡分布

玻尔兹曼分布不是最可几分布也不代表平衡分布

玻尔兹曼分布就是最可几分布也代表平衡分布

14 .对于分布在某一能级 ε上的粒子数ni，下列说法中正确是：

ni与能级的简并度无关； (B) ε值越小，山值就越大;

(C) n称为一种分布； (D)任何分布的ni都可以用波尔兹曼分布公式求出。

15 .在N个独立可别粒子组成体系中，最可几分布的微观状态数 tm与配分函数 Q之间的

关系为：

N(A) tm = 1∕N! q?(C) tm = qNeU∕kT

N

(A) tm = 1∕N! q?

(C) tm = qNe

U∕kT

N U∕kT

(B) tm = 1∕N! q? e ;

N U∕kT

(D) tm = N! q e 。

. ∣2分子的振动能级间隔是 0.43 ×0-20J,

子数之比为：

- 20

1； (B) 0.43 ×10 ；

则在 298K 时某一振动能级和其较低能级上分

(C) 0.35； (D) 无法计算。

17. 在已知温度 T 时，某种粒子的能级 数之比为：

ε = 2 ε，简并度gi = 2gj，则ε和ε上分布的粒子

(A) ?exp( εj∕2kT)；

(C) ?exp( - εj∕2kT)；

2exp(-εj∕2kT)；

2exp(-2 εj∕kT) 。

18 .如分子第一激发态的能量为 40OkJmol-1,则体系中10%的分子被激发到第一激发态

时，体系的温度(K)是：

(A) 2.2 ×104； (B) 2.0 ×104； (C) 2.0 ×103； (D) 2.2 ×105 。

19 . I2

19 . I2的振动特征温度

ΘV = 307K ，相邻两振动能级上粒子数之

n(v + 1)∕n(v) = ? 的温度是：

(A) 306K；443K；

(A) 306K；

443K；

760K；

556K 。

20 .某一理想气体体系由含 NA个A分子与NB个B分子的两个体系组成。分子配分函数

分别为qA、qB ,若不考虑分子间相互作用，则体系配分函数表示为：

NAq NB NA NB

TOC \o "1-5" \h \z (A) qA B /(Na + NB)! ; (B) qA qB ;

NA NB NA + NB

(C) qA ∕N! qB /Nb! ； (D) (qA qB) 。

21 . 下面哪组热力学性质的配分函数表达式与体系中粒子的可别与否无关：

(A) S、 G、 F、 CV ； (B) U、 H、 P、 CV；

G、 F、 H、 U ； (D) S、 U、 H 、 G 。

22. 各种运动形式的配分函数中与压力有关的是：

(A) 电子配分函数； (B) 平动配分函数

(C) 转动配分函数； (D) 振动配分函数

23 .分子运动的振动特征温度 Θv是物质的重要性质之一，下列正确的说法是:

(A) Θv越高，表示温度越高； (B) Θv越高，表示分子振动能越小；

Θv越高，表示分子处于激发态的百分数越小；

Θv越高，表示分子处于基态的百分数越小。

下列哪个体系不具有玻尔兹曼－麦克斯韦统计特点 ：

每一个可能的微观状态以相同的几率出现；

各能级的各量子态上分配的粒子数，受保里不相容原理的限制；

体系由独立可别的粒子组成， U = ∑niεi；

宏观状态参量 N、 U、 V 为定值的封闭体系。

G 与

G 与 A 贡献是不同的：

(C) 振动运动； (D) 平动运动。

(A) 转动运动； (B) 电子运动；

26 .下面对转动配分函数计算式的对称数 σ差别理解不对的是：

(A) 对配分函数的修正； (B) 对粒子等同性的修正；

(C) 对量子态等同性的修正； (D) 对转动量子数的修正。

27. 对于下列各个亥姆兹自由能函数公式，哪一公式适用于晶体系统：

(A) A = - kT ln(qN∕N! )； (B) A = － NkTlnq；

(C) A = - NkT(lnq/N + 1)；

(D) A = － NkTlnqe∕N 。

28. 三维平动子的平动能为

ε= 7h2∕(4mv2"),能级的简并度为：

(A) 1；

(B)

3；

(C) 6；

(D) 2 。

29. HI 的转动特征温度

l -1

(A) 37.45 JK ? mol

l -1

(C) 29.15 JK ?mol

Θr =

；

；

9.0 K，

300K 时 HI 的摩尔转动熵为：

-l -1

(B) 31.70 J K ? mol ;

- l -1

(D) 30.5 J K ? mol 。

30 . O2的转动惯量J =

19.3

-47

×10 47 kg

m2 ,则。2的转动特征温度是：

(A) 10K；

(B)

5K；

(C) 2.07K；

(D) 8K

31．下面关于分子各种运动形式配分函数计算公式的能量标度零点选取的描述错误的是：

TOC \o "1-5" \h \z (A) qt 的计算公式是近似地以基态能级的能量为能量标度的零点 ；

qr 的计算公式是以基态的能量为能量标度的零点 ；

qe和qn的计算公式是基态能级的能量标度的零点 ;

qv 的计算公式是以基态能级的能量标度的零点 。

32．对于单原子理想气体在室温下的物理过程，若要通过配分函数来求过程中热力学函 数的变化：

(A) 必须知道 qt、qR、qv、qn 各配分函数； (B) 只须知道 qt 一个配分函数；

(C) 必须知道 qt、qn 配分函数； (D) 必须知道 qt、 qR、qv 配分函数。

33．对于单原子分子理想气体，当温度升高时，小于分子平均能量的能级上分布的粒 子数：

(A) 不变； (B) 增多； (C) 减少； (D) 不能确定

.钠原子基态的光谱项符号是 1Sι∕2 ,则钠原子电子基态能级的简并度 geo为：

(D)(A) 1； (B) 1/2； (C) 3；

(D)

2 。

.体积为1cm3，质量为m克的单原子分子气体，在温度为 T时，对一般的物理过程，

分子的配分函数为：

(A) 8.78 ×1055(mT)3∕2 ； (B) 1.88 ×1020(mT)3∕2 ；

(C) 1.88 ×026(mτf2 ； (D) 8.78 × 049(mT)32。

在相同条件下，对于 He 与 Ne 单原子分子，近似认为它们的电子配分函数相同且等 于 1 ，则 He 与 Ne 单原子分子的摩尔熵是：

(A) Sm(He) > Sm(Ne)； (B) Sm(He) = Sm(Ne)；

(C) Sm(He) < Sm(Ne)； (D) 以上答案均不成立 。

巳知 CO 和 N2 分子的质量相同，转动特征温度基本相等，若电子均处于非简并的基 态，且振动对熵的贡献可忽略，那么：

(A) Sm(CO) < Sm(N2) ； (B) Sm(CO) 与 Sm(N2) 大小无法比较；

(C) Sm(CO) = Sm(N2) ； (D) Sm(CO) > Sm(N2) 。

对双原子分子理想气体的一般物理过程，下面关于体系熵函数和各运动形式对熵的 贡献描述错误的是：

t r v t t N

(A) S= S + S + S ; (B) S = kB∣n((q ) /N!) + NkBT(?lnq∕?T);

r r N v v v

(C) Sr = kBln[(qr)N/N!] + NkB(?lnq/?T)； (D) Sv = NkBlnqv + NkBT(?lnqv/?T)N.V 。

以下关于理想气体的吉布斯自由能函数的描述错误的是：

TOC \o "1-5" \h \z 它可以由光谱实验数据算得，并有表可查 ；

它用来计算理想气体的平衡常数 ;

它的定义是 Gm(T,B) -Hm(O,B) It；

它不是状态函数 。

三、多选题：

?粒子配分函数q中的任一项与q本身之比是表示：

粒子在某一能级的分布数与分子总数之比 ；

是在两个能级上粒子分布数之比 ;

粒子在某一能级上出现的几率 ；

粒子在某一能级上的分布数 ；

粒子在两个能级上出现的几率之比 。

?下面的说法中，错误的是：

最可几分布可代表巨大数目粒子体系的平衡分布 ；

最可几分布随体系中粒子数的增多，出现的几率增大 ；

最可几分布随体系中粒子数的增多出现的几率减小 ；

最可几分布本身是体系出现几率最大的分布 ；

最可几分布微观状态数的对数可代替总微观状态数的对数 。

?某一理想气体分子， 仅有三个基频振动， 相应的振动特征温度， 分别是1000K、3500K

和4500K ,下列判定成立的是：

该分子是三原子直线型分子 ；

振动对摩尔热容的总贡献 Cv(振)=3R；

在足够高温度时等容摩尔热容为 6R；

2 2

转动配分函数由 Q(转)=8 ΠT∕( σ)计算；

对称数σ = 1因为是直线型分子 。

?能级的能量在最低能级时指定为零，此时配分函数以 qo表示，如指定最低能级能量

值为∈ 0,此时配分函数以q( ∈ 0)表示，下列何者正确：

(A) q0 = ∑ giexp(- ∈ i/kT)； (B) q(∈ 0) = exp(- ∈ 0∕kT)q0；

(C) q0 = q(∈ 0)exp(- ∈ 0/kT)； (D) 如令 U° = N0∈ 0,贝U ∣nq° = ln q( ∈ 0) +

U0/RT；

选取q( ∈ 0)或q0只影响熵及热容，不影响其它热力学函数 。

下边的几种说法，不正确的是：

N个可别粒子分布在同一能级的两个量子态中的微观状态数 Ω = 2N；

此体系最可几分布的微观状态数是 tm,P= (2/ N^1/2 2N；

如 N = 1024 ,则 tm,P ≈ 10-12Ω ;

Intm,P << ln( Ω√p)； (E) Intm,p>> In Ω°

N个粒子的体系，Ω为总微观状态数，tm为最可几微观状态数，当 N很大侧1024)时， 则下列各种关系中，何者不正确：

TOC \o "1-5" \h \z (A) tm < Q <Jtm ； (B) lntm ≈ ln ω； (C) tm ≈ Ω ≈ Ntm ；

lnN > Intm； (E) lnN < Intm 。

下面关于量热熵和光谱熵的叙述，错误的是：

量热熵就是规定熵，光谱熵亦称统计熵 ；

量热熵由量热实验结果据热力学公式算得 ；

光谱熵由光谱实验结果由统计热力学算得 ；

量热熵总是比光谱熵更正确 ；

量热熵不大于光谱熵 。

忽略电子和核配分函数的贡献，下列稀薄气体中，哪些气体能用沙克尔一特鲁德公式 计算体系熵函数的是：

(A) Ar ； (B) N2 ； (C) CO? ； (D) Na ； (E) NH3。

能量零点的不同选择，对下列哪个函数没有影响：

(A) S； (B) CV ； (C) U； (D) G； (E)F。

四、主观题：

单原子氟具有以下数据：

能级

光谱项

V= ( ∈ /hc)/cm

基态

P3/2

0.0

第一激发态

P"2

404.0

第二激发态

P5/2

102406.5

计算氟原子在前三个电子能级上温度为 1000K的电子配分函数 Q(电子)。

已知1000K时，AB双原子分子的振动配分函数 Qo,v = 1.25，(Qo,v为振动基态能量规

定为零的配分函数 )。

求振动特征温度？

求处于振动基态能级上的分布分数 No/N = ?

对于气体HCN的转动远红外光谱测量结果表明， I = 1.89 1×45kg m2 ,试求：

900K时该分子的转动配分函数 qr ;

TOC \o "1-5" \h \z -23 -I -34

转动对 Cv,m 的贡献(k = 1.38 1× JK , h = 6.626 ×0 Js)。

一个含有NA个独立可别的粒子体系，每一粒子都可处于能量分别为 ε和ε的两个最 低相邻的能级之一上，若 ε = 0,计算出两个能级皆为非简并时，

(1)粒子的配分函数；(2)体系的能量的表达式 ；

讨论在极高温度下和极低温度下，体系能量的极限值 。

用统计热力学方法证明：1 mol单原子理想气体在等温条件下，体系的压力由 p1变到 P2 时，其熵变 ΔS = R In(P1∕p2)。

根据q = ∑giexp( β∈ i),推证Um = L(?lnq∕? β)v (L为阿佛加德罗常数)。

从分子配分函数与热力学函数的关系，证明 1mol单原子分子理想气体等温膨胀至体 积增大一倍时，ΔS = R In2。

一个由三个单维谐振子组成的体系，其总能量为 (11/2)hv，三个振子分别围绕定点 a、 b、C进行振动。

体系共有多少分布方式？每种分布方式的微观状态数是多少？体系总的微观状态 数是多少？

若体系是由大量的这样的谐振子组成，在 300K时，已知其基态振动波数为

1

~ = 2360 Cm-,那么处于第一激发态的粒子数与处于基态的粒子数之比 N1/N0为

多少？处于基态的粒子数与体系总的粒子数之比 N0∕N为多少？

已知NO分子在振动基态时的平均核间距 r = 1.154?,其振动的基态频率的波数

? 1 1

~ = 1940Cm ,其电子的第一激发态能量 ε = 1490 J mo?(令基态能量为0)电子的基

态与第一激发态兼并度都是 2。求在300K和标准压力下No分子的平动、转动、振

动、电子的配分函数以及 NO的光谱熵。

10 .被吸附在固体表面上的单原子理想气体可以在固体表面上进行二维平动，不考虑电 子与核自旋两种运动形式的贡献，证明该气体的摩尔熵为：

Sm = R（InMr + InT+ In σ + 33.13）式中Mr是该气体的相对分子量； σ是每个气体分子进

行二维平动时平均占有的面积 （单位为cm2） O

上二兰XT 一幸答竜^（返曰］

第六章 统计热力学初步答案

、判断题：

错。U , V, N —定时，系统有多少种分布以及每一种分布的微态数都是确定的。

错。U , V, N —定时，粒子可以在不同能级间转移。

错。E, V, N —定时系统处于每一个微观状态的概率相等。

?前半句话对，后半句话不对。玻尔兹曼分布就是最概然分布，但它不是平衡分布，

只是能代表平衡分布。

TOC \o "1-5" \h \z .对。

.对。

.错。

&对。

.错。

.对。

11 .错。

S、CV与零点选择无关。

12 .对。

13 .错。

14 .错，

WB <<

Ω

15 .错。

gr :

=T/

σΘ适用的条件是 T >> Θ,不冃匕用于低温。

、单选题:

1. B；

2. D;

3. C;

4. B;

5. A ;

6. C ;

7. B ;

8. B ;

9. B ;

10.C

11.A;

12.C;

13.D;

14.B;

15.C ;

16.C ;

17.C ;

18.A;

19.B ;

20.B

21.B ;

22.B;

23.C;

24.B;

25.D ;

26.B ;

27.B ;

28.C ;

29.A ;

30.C

31.D ;

32.B;

33.C;

34.D ;

35.A ;

36.C ;

37.D ;

38.C ;

39.D ;

。

三、多选题：

1. AC ;

2. B ;

3. BC ;

4. AB ;

5. DE ;

6. CD ;

7. DE ;

8. AD ;

9. AB ;

四、计算题

1 .解： 氟原子的电子配分函数：

q(电子)=goexp(- ∈ o/kT) + g1exp(- ∈ 1∕kT) + g2exp(- ∈ 2/kT)

=(2Jo + 1)exp( - ∈ o/kT) + (2J1 + 1)exp(- ∈ 1/kT) + J + 1)exp(- ∈ 2/kT) 0

=4 × + 2 exp(-0.5813) + 6 ex×(-147.4) = 5.118

解：⑴ qo,v = 1∕[1-exp(- Θv∕T)] = 1∕[1-exp(- Θv∕1000)] = 1.25

exp(- Θv∕1000) = 1 - 1/1.25 = 0.20 所以 Θv = 3219K

(2) No/N = goexp(- ∈ o∕kT)∕qo,v = goexp(- ∈ o∕kT)∕[exp( - ∈ 0∕kT)q0,

=1∕qo,v = 1/1.25 = 0.80

解：(1)写出 qR = 8 ∏IkT∕( σ)

2 -46 -23 - 34 2

=8 ×.14 X1.89 1× ×1.38 × >900∕[1 (×626 1× ) ] = 421.5

2 2

(2)写出 UR,m = RT (?lnqr/?T)n,v = RT ×1∕T) = RT

写出转动对Cym的贡献

-1 -1

Cv,m,R = (?Um,R/?T)V,N = R = 8.314 J K mol

解：(1)q = Σ exp(εkT) = 1 + exp(- ε∕kT)

2 2

U = NAkT (?lnq∕?T)V = NAkT {[1∕[1 + exp( - ε∕kT)]]exp( - ε∕kT)[ ε∕kT]

=NA ε∣∕[exp(- ε∕kT)] 或=NA εexp(- ε∕kT)∕[1 + exp( - ε∕kT)]

在极高的温度时，kT >> α,贝U exp(- ε√kT) = 1 ,故 U = Nε1

在极低的温度时，kT << ε,贝U exp(- ε∕kT) 0 ,所以U = 0

2 3/2

证明：q = q(平)q(电)(核)=(2 kl/h ) (RT∕p)q(电)q(核)

依据S = kln(qN/N ! ) + U/T等温时，体系的 U不随压力变化，

故 s2(p∑)- S1(p1) = Rln(P1∕p2)

证明：写出 Um = ∑ ni ∈ i, n = (L∕q)giexp( β∈ i),得出 Um = (L∕q)∑giexp( β∈ i) ? i τq = ∑ giexp( β∈ i) , (?q/?B)V= Σiexp( β∈ i) ∈ i

故 Um = (L∕q)( ?q/V = L(?l nq ∕? ?v 。

证明： 写出对不可别粒子体系 S = kNlnq + U/T-kInN!

写出单原子理想气体 qt = (2 k/T/h2)32 ×V

写出等温下 V 2V, 则qt 2qt

写出 ΔS = kNln2qt-kNInqt = kNln2 , N = L ,所以：ΔS = Rln2

解：(1)单维谐振子的能级 ε= ( ν+ ?) hv (V= 0,1,2,3)则由三个单维谐振子

组成的体系总冃能量 ε = ε + ε + ε = ( Va + Va + VC + ?) hv = 11/2 hv ,即 V + V + VC = 4。

　体系有四种分布：

TOC \o "1-5" \h \z 一 * 一 V = 4 V= 4 V= 4

V= 4

V= 3 一 * 一 V= 3 V= 3

V= 3

V= 2 V = 2 —— —— V= 2 ——一

V= 2

V= 1 一 一 V= 1 V= 1 一

V= 1

— — V= 0 — — V= 0 — — V = 0

V= 0

体系总的微观状态数 Ω = t1 + t2 + t3 + t4 = 3 + 6 + 3 + 3 = 15

(2)经典统计认为，平衡分布时，能级 i上分配的粒子数为：

Ni = (NgieXp(- a∕kT)∕q ,单维谐振子 gi = 1

N1∕N0 = exp[- (ε- ε)∕kT] = exp(- hc~ /kT)

=exp(- 1.437 2360/300) = 0

若以基态能量为零， N°∕n = exp(- ε∕kT)∕q = 1∕q(v) = 1 - exp(- hc ~ /kT) = 1-0 = 1

-2 3

解：对双原子 No 在 300K 时，Vm = RT/p = 2.46 × m

2 -46 2

I = (m1m2∕(m1 + m2)r = 1.651 1× kg m

q(t) = (2m ΠO)3"Vm∕h3 = 3.944 1×

q(r) = 8 2∏T∕ h2 = 122.8

~ - 1

q(v) = [1 -exp(- he、∕kT)] = 1

q(e) = go + g1 exp(- ε∕kT) = 2 + 2 exp(-1490/6.023 1×8 3×0) = 3.101 所以：S(t) = Lklnq(t) + LkT(?lnq(t)/ ?T)- LklnL + k = 138.07 J K-?1 mol-1

-1 -1

S(r) = = LkInq(r) + LkT(?lnq(r)/?T) = R[lnq(r) + 1] = 48.29 J K mol

-3 -1 -1

S(V) = Lkl nq(v) + LkT(?l nq (v)/ ?T) = 8.14 1× J K mol

-1 -1

S(e) = Lklnq(e) + LkT(?lnq(e)/ ?T) = 11.17 J K mol 体系的光谱熵 S = S^t) + S(r) + S(V) + S(e) = 138.1 + 46.29 + 8.14 10×+ 11.17

-1 -1

=197.5 J K ? mol

10 ?证明：设单原子气体分子的质量为 m,在面积A = a ×)的固体表面上进行二维平动,

根据 物质结构”中对波动方程的求解得到该二维平动的能级公式为：

2 2 2 2 2

<n×,ny) = (h∕8m)[(nχ∕a + ny/b ) 平动配分函数 q(t) = qxqy ， qx = (^m πkT∕h2)"2a ， qy = (2m τkT∕h2)"2b

q = qxqy = (2m ΠT∕h2)ab = (2m TkT/h )A

Sm = Lkln(q∕L!) + LkT(?ln q∕?T) = Rln[(2 m πkT∕h2)A∕L] + RT [?ln(2 m TT/h2)/ ?T ] + R =R[ln(2 k∏h2) + lnm + lnT + ln[( A/L) + 2]

m = Mr/L σ =A∕L 数据代入： Sm = R(lnMr + InT + In σ + 33.13)