新玻璃电熔窑scott供电时内部等效电流分析1x
时间：2020-11-23 00:52:09 来源：勤学考试网 本文已影响 人 
玻璃电熔窑 scott 供电时内部等效电流分析 1
交流接触器电源内部等效电流分析吴 (南京玻璃纤维研究设计
院，南京 21012) 0 前言在全电玻璃熔窑中， 通常采用交流接触器供电
方式，采用两相供电和三相平衡供电，如图 1A 、B 所示
。因为它的电极排列和电源是完全对称的， 即无论从 x 轴的窑截
面、 Y
轴，或从对角线划分，左和右是完全对称的。因此，变压器的两
个次级绕组的负载可以看作是两个独立的纯电阻等效电路。 这样，无
论从电源、电，还是熔化都是非常合理的。
然而，近年来，出现了非对称的 S . o . t . t . 电源玻璃全电熔窑 :
例如，山东菏泽的一家玻璃厂从韩国进口生产微波炉玻璃全电熔窑、
南京一家工厂生产的全部硼硅酸盐玻璃
在电熔炉中 (见图 1c)，大量灰色气泡和白色非熔融物质出现在熔
融玻璃中。这一现象与江苏省扬州市一家玻璃厂从英国进口的生产 P
y l e x 玻璃的全电熔窑非常相似。由于电极插入深度不足，玻璃熔化
时会出现许多气泡，这些气泡非常类似于白色或不均匀的透明度。
电熔炉的熔化质量不好，主要是由于电极排列、窑型结。
结构、输入功率与功率分配相关。作者希望从电学理论中学习
对不完全对称 S·C·o·t动力玻璃电熔炉内部等效电流分布规律进
行了分析和讨论 (参见图 1 C)，以期为今后玻璃电熔炉的设计提供一
些指导。
1S·c·o·t电源和等效电路 S·c·o·t电源是工业玻璃电熔炉中一种非
常典型的炉型和供电方式。这主要是因为 :(1)这种供电方式很好地解
决了两相供电或准两相供电与三相平衡供电的矛盾， 有利于玻璃熔化
大功率负载的电气平衡；◇ 8±5◆2)在电极完全对称的窑炉中，内部
电流分布、功率分布也完全对称，这对玻璃有利。
融化；(3)在大中型电熔炼炉中， 可以组合多个 S c o t t .电源单元，
以满足高熔化能力的需要，电熔炼炉的设计相对灵活。
电熔炉用于熔化钠钙玻璃、硼硅酸盐玻璃
李，是一个非常成熟的窑型。
图 1 是最常见的由 S c o t t 供电的全电熔炉，其中 a 、
是电极的完全对称布置，即任意两个电极之间的等效电流和电阻是对称的；方案 C 在表面上是对称的，但就电极内部的等效电路而言，它不是完全对称的。这是本文的出发点。
顶部插入式 /底部插入式 B 侧插入式 C 不完全对称式图 1 交流电源全电熔炼炉图 2 是全电熔炼炉在交流电源时的内部等效电路， 甲乙
丙丁分别代表甲乙丙丁四个电极的节点， R 1 ~R .另 0 代表电极 c-a 、
a
D 、 D
B 、B
_c，j. ~ j 之”间的等效电阻。、
美国 .~ u:分别表示流经等效电阻的电流和电压降， 但这些电参数
以复杂的形式表示，即不仅有振幅，还有相位角。
类似地，丘、丘、丘、丘也用复数形式表示
变压器二次侧的电流和电势。
在该等效电路中， 省略了电源的内部阻抗，即理想电源和所有内部电 j 。= j .一个 j . f: 阻力被认为是纯阻力。
这是我第一次能够这样做。
图 2 电源窑内部等效电路图 2 图 2 内部等效电流，根据电学理论
中
khieff
的两个定律，得出以下原始公式 :邱武怡一拖 = 0 (1) l4+l3 一
拖’= 0ji -IC- I t = 0iir
’+iir一= e4 一拖
x 一拖 (1 2r2 = e11r1+1 2r2 =
yiting 余一。又译朱 ::生于人生，生于生活，生于每生，生于每派出所 :
一争一富 ”， “费 1J ‘，= 1 E c-F E， +i R I J t L = 急一路，
(2)(3)(4)(5)(6)(7)(8)(9)(10) ◇U 3 =φ1863 R 3 U 4 = 1 4 R 4(1 3)(1 4)(1
5)(1 6)公式 (7)至(1 6)可用于计算所有在本文中， 我们只想讨论不同电
极排列下的内部电流变化规律，所以我们可以完全用相间值来计算，
而不考虑实际电流。
在电极完全对称布置的情况下 (即，图 1 a 、b
)，完全可能，设置条件 a: r i = r 2 = r，= r. = 1 l e o l = z. = 9 0 0，
座椅。将上述条件代入 (7)中得到 :意思是， ..房子 c-pa c 继续，并扔在 i} =！纯一首歌的结果 (17) 111112 k-’++4 “(17)被代入 (8) 、(
9) 、(
1 0)公式 :J f := { ‘一=‘掷纯= +字≥ (1 8)措=一个警惕 +警惕 ” =三只乌龟 +的(，9) j 。“= hill a j 。“=天‘宝 +英制 0 (20)在电极排列不完全对称的情况下 (如图 1c 所示 )，大多数天 ~英尺是相等的。
设置条件 b: bureau = n = 0.5 、yes =
仅= 1 引脚 = 1 引脚 = 4 = 9 0 1，例如 c = 0。
第二十八次全固态玻璃纤维专业情报信息工作会议将讨论以下
计算结果 :变化规律不是真正的绝对尺寸。
j . f .=吞一忘 (图 3 中的 2 1 1 、4
可以看到以下规则 :小的一个或 -o . 5 ∨,而头发的颜色、初始雾度
小， = 2 @ 1 ∨+ j ”。
(2 3’，4 = E0-0.51，(24) 3 s c o t 在等效电流变化规则条件 a 下计
算的电气参数如图 3 所示。他们之间的关系可以看得更清楚。
迟。，.毒药。声音。
。℃ t? 1 .
a 电位矢量 b 电流矢量 c 电位和内部电流矢量图 4 不完全对称
布置下的电参数矢量图再次表明计算采用相对值， A d 电压矢量②的
任意两个电极之间的等效电流取决于两个电极之间的电阻。也就是
说，如图 1 c 所示，电极 a-c 和电极 b-d 之间的距离越近，它们之间
的电阻越小，两个电极之间的电流越大。也就是说，电极 a-c 和电极
b-d 之间的功率越大，这可能不利于熔化 :③在不完美的对称布置下，
次级电流和变压器电势之间的相角偏移，其中 a 相滞后于 c 相，这将
影响变压器的输出，但是变压器的初级侧仍然显示纯电阻负载； (4)
变压器二次电流丘矢，犯人电阻弟。 /r:比率从图 4 d 中的 b 点到 c 点
变化；因此，只要测量左侧。 j .
在开关电源不对称的情况下， 内部等效电流和等效电阻的大小可
以完全由。
结论本文用电学理论分析了开关电源的不完全正确性。
根据电极布置下内部电流的变化规律， 从电炉内部功率分布和变
压器的充分利用两方面可以清楚地看出， 传统的完全对称电极布置或
接近完全对称的电极布置是最合理的。将重点转向分析
